Réponse 1
Par définition, les éléments de réduction du torseur cinétique de
dans le référentiel
sont le moment cinétique de
en un point
,
et la résultante cinétique de
, où
est la masse de
et
son barycentre. Par rapport au point
, le moment cinétique s'exprime, grâce au théorème de Koenig, sous la forme :
où
est le référentiel barycentrique lié au solide
. Or, la barre
est supposée sans masse.
est donc confondu avec le point
, barycentre du disque
,
et les grandeurs cinétiques ne se rattachent plus qu'au disque
.
Dans
, de repère associé
, le mouvement est composé d'une rotation autour de l'axe
à la vitesse angulaire
et d'une rotation autour de l'axe
à la vitesse angulaire
. Les deux axes
et
étant fixes, on a la relation :
où
et
sont les moments d'inertie du solide
respectivement par rapport aux axes
et
.

L'axe
passant par le centre
du disque
étant perpendiculaire à
, on a
.
Pour le calcul de
, on peut utiliser la relation
(à démontrer, par exemple en s'inspirant de la question 1.a) du problème I). Cette relation est valable en négligeant l'épaisseur du disque
devant son rayon, et conduit à
.
En regroupant les différents termes, il vient :
La résultante cinétique se calcule quant à elle en utilisant la relation cinématique entre le point
et le point
du solide
:
ce qui donne :
Les éléments de réduction du torseur cinétique de
au point
sont donc :
Remarque :
si l'on n'utilise pas le théorème de Koenig, un calcul direct donne
puisque la barre AB est sans masse.
Par ailleurs
D'où
Réponse 2
Les éléments de réduction du torseur cinétique au point
sont par définition :
On arrive, en utilisant le résultat de la question précédente, à l'expression des éléments de réduction du torseur cinétique au point
:
Réponse 3
Par définition, les éléments de réduction au point
du torseur dynamique de
sont le moment dynamique de
et la résultante dynamique de
où
est l'accélération au point
du solide
dans
.
Le point A étant fixe dans le référentiel galiléen, on a :
Avec cette dernière relation, on déduit les éléments de réduction du torseur dynamique au point
:
car les vecteurs
et
sont des vecteurs tournants autour de l'axe
, ce qui impose les relations